因此，超导体会非常强烈地排斥外磁场，且能牢牢束缚住磁通线，而普通抗磁性材料只是轻微的排斥外磁场。
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0.8225的磁通率，虽然距离超导材料-1的磁化率还有一定的距离。
但别忘记了，他们合成出来的KL-66材料，其实纯度并不算高。
如果继续提高纯度，这种材料的磁化率无限接近于超导体亦或者直接拉满也不是不可能的事情。
“有意思，电镜结构什么时候出来？”
放下手中的报告，徐川看向柴僳问道。
“已经在做了，大概还需要二十分钟左右。”柴僳恭敬的回道。
点了点头，徐川开口道：“行，做完后报告第一时间给我。”
惊人的磁化率的确勾引起了他不小的兴趣，也意味着这种材料即便不是超导体，在某些方面也有着不小的潜力。
柴僳点了点头，转身走出了办公室，轻轻的带上了大门。
坐在办公桌前，徐川思索了起来。
从之前对KL-66材料的测试来看，他通过了铜的双带模型eg从约束随机相位近似(cRPA)中确定相互作用值的轨道。
但并没有在材料的电子空穴中发现强制磁或轨道对称性破缺。
而在使用DFT+U: Cu掺杂的Pb的两个绝缘体中在稳定绝缘状态和带隙中的杂质水平中起作用的机制10(PO4)6o和V掺杂的SrTiO3掺杂过渡金属。
所以理论上来说，具有隔离的杂质(平)带，与掺杂位置无关。那即使在超导性的最佳条件下，自旋和轨道的波动对于接近室温的超导性来说还是太弱了。
因为它几乎不可能在常温状态下表现出超导性。
不过考虑抗磁性的话，情况或许就不同了。
理论上来说，在同一晶胞中掺杂不同类型的位置中，材料的间隙会导致两个自旋极化的杂质带。
而由于价带中相对非定域的不成对自旋，弱铁磁性是可能的。
再进一步的工作应该考虑化学计量、不同掺杂位置、超晶胞效应和磁交换相互作用量化的进一步变化的可能性.
办公室中，徐川默默的在脑海中进行着推导，时不时还拿笔在稿纸上演算一下。
脑海中的材料学知识与物理、化学领域的信息融汇在一起。
如果有人经历过他以前在课堂上证明NS方程最后一步的时刻，对于他这种状态一
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